Автори | О.І. Крамар, Ю.Л. Скоренький, Ю.М. Довгоп’ятий |
Афіліація |
Тернопільський національний технічний університет імені Івана Пулюя, вул. Руська, 56, 46001 Тернопіль, Україна |
Е-mail | kramar@tu.edu.te.ua |
Випуск | Том 11, Рік 2019, Номер 5 |
Дати | Одержано 17 червня 2019; у відредагованій формі 22 жовтня 2019; опубліковано online 25 жовтня 2019 |
Цитування | О.І. Крамар, Ю.Л. Скоренький, Ю.М. Довгоп’ятий, Ж. нано- електрон. фіз. 11 № 5, 05030 (2019) |
DOI | https://doi.org/10.21272/jnep.11(5).05030 |
PACS Number(s) | 71.10.Fd, 72.15.−v, 72.25.Ba |
Ключові слова | Феромагнетик Мотта-Хаббарда, Вироджена зона провідності, Ефективні маси носіїв, Густина електронних станів (2) . |
Анотація |
Для різних форм густини електронних станів (ГЕС) було встановлено, що фізично різні режими (слабкого і сильного магнітного поля) можуть бути реалізовані в концентраційній залежності ефективних мас. У слабкому полі, незважаючи на виникнення спінового розщеплення внаслідок трансляційного механізму стабілізації феромагнітного порядку, існує різка зміна розщеплення ефективних мас для довільних концентрацій електронів, які можна використовувати для налаштування спінової поляризації зовнішнім полем. Коли магнітне поле порівняно сильне, коефіцієнт кореляційного звуження контролює критичну концентрацію для зміни типу провідності. Форма ГЕС регулює концентраційну залежність транспортних характеристик, тому використання реалістичної ГЕС для моделювання феромагнітного порядку індукованого спонтанним або магнітним полем має важливе значення. |
Перелік цитувань |