| Автори | С.В. Сиротюк1 , А.Й. Наконечний1, M.K. Hussain2, С.О. Юр’єв1 |
| Афіліація |
1Національний університет «Львівська політехніка», 79013 Львів, Україна 2Department of Electrical Power Techniques Engineering, AL-Hussain University College, 56001 Kerbala, Iraq |
| Е-mail | stepan.v.syrotiuk@lpnu.ua |
| Випуск | Том 18, Рік 2026, Номер 1 |
| Дати | Одержано 22 серпня 2025; у відредагованій формі 14 лютого 2026; опубліковано online 25 лютого 2025 |
| Цитування | С.В. Сиротюк, А.Й. Наконечний, M.K. Hussain, С.О. Юр’єв, Ж. нано- електрон. фіз. 18 № 1, 01003 (2026) |
| DOI | https://doi.org/10.21272/jnep.18(1).01003 |
| PACS Number(s) | 71.15.Mb, 71.20.Nr, 71.27. + a |
| Ключові слова | Кубічний кристал ZnS (2) , Домішка TM, Обміну місцями Zn-S, Електронна структура (17) , Магнітний момент (10) . |
| Анотація |
Ця праця присвячена вивченню змін електронної структури кристалів ZnS за одночасної присутності двох типів дефектів. Перший з них – це домішка перехідного 3d-елемента – Mn або Fe. Ці домішки заміщують атом Zn у кристалі. Другий тип структурних дефектів у кристалі – це взаємний обмін місцями атомів Zn та S, тобто локалізаційний безлад Zn-S. Парціальні густини 3d-електронів атомів Mn та Fe виявляють суттєві відмінності. Це приводить до суттєвих відмінностей у магнітних моментах суперемірок ZnMnS та ZnFeS. Якщо типові значення магнітних моментів суперемірок ZnMnS та ZnFeS становлять 5 та 4B відповідно, то їхні значення в тих самих матеріалах із уведеною безладною координацією атомів Zn та S становлять 3,1 та 2,3B відповідно. Електронну структуру обох матеріалів було розраховано в рамках теорії повного функціоналу електронної густини (DFT) з використанням гібридного обмінно-кореляційного функціоналу PBE0. |
|
Перелік посилань |